迈克尔逊实验仪 的光路如图所示：

   实验中使用两个相干的单色点光源所产生的干涉称为非定域干涉。它的光程差可以用下式来描述：

式中k为干涉条纹的级次，λ为光的波长。

由激光源产生的非定域干涉有如下特点：

（1）d、λ一定时，若θ= 0，光程差δ= 2d最大，即圆心所对应的干涉级次最高，从圆心向外的干涉级次依次降低。

（2）k、λ一定时，若d增大，θ随之增大，则条纹的半径也增大。可以看到，当d增大时，圆环一个个从中心“吐出”后向外扩张，干涉圆环的间隔变小，看上去条纹变细变密；当d减小时，圆环逐渐缩小，最后“吞进”在  中心处，干涉条纹变粗变疏。

   （3）对θ= 0的明条纹，有：δ=2d=kλ可见每“吐出”或“吞进”

一个圆环，相当于S₁S₂的光程差改变了一个波长Δδ=λ。

 当d变化了Δd时，相应地“吐出”（或 “吞进”）的环数为Δk，则

  从迈克尔逊干涉仪的读数系统上测出M1移动的距离Δd并数出相应的“吞

 吐”环数Δk，就可以求出光的波长λ。

   用迈克尔逊干涉仪还可以观测扩展的面光源产生的定域干涉条纹。定域干涉条纹的形状和定域的位置取决于M1、M2′的位置和取向，可分为等倾干涉和等厚干涉。

(1) 等倾干涉

图中两光束的光程差为：

当M1和M2′的间距d一定时，光程差只决定于入射角(出射角)θ。干涉条纹是一系列与不同倾角θ相对应的明暗相间的同心圆环形干涉条纹，称为等倾干涉条纹，与点光源产生的非定域干涉条纹类似。

(2)等厚干涉    

   当M1、M2′有一个很小的角度时，M1和M2′之间形成楔形空气薄层，就会出现等厚干涉条纹。

当M1和M2′之间的夹角很小时，光线“1”和“2”的光程差仍然可以近似地用式δ表示，其中d是观察点处空气层的厚度，θ仍为入射角。

   当入射角θ不大时，cosθ≈1，光程差δ =2d  光程差δ的变化主要决定于厚度d的变化。在楔形上厚度相同的地方光程差相同，因而这种干涉条纹称为等厚干涉条纹。